“哈依！”
随后西川公一郎带着执行确认书走到了操作台边，与执行人员做起了交接。
又过了五分钟。
一位国字脸络腮胡模样的工作人员右手高高举起：
“西川先生，费米实验室已经开机了！”
见此情形。
西川公一郎又等了小半分钟，方才说道：
“那……米娜桑，我们也开机吧！”
“哈依！”
在指令下达后。
主控室内陆续开始响起了一道道报点声：
“d1点已就位！”
“束流管已准备完毕！”
“离子束充能中……能级三区……二区……一区……已达基准线！”
“对撞点实时拟合中……已锁定2364处理论散射点……”
虽然每个位置彼此之间只间隔三四米不到，这些报点声却喊得声嘶力竭，仿佛森下下士附体了一般。
顺带一提。
这是真事儿——在富士电视台为益川敏英拍摄的一部记录片中，就曾经有过一段这样的画面，看起来贼拉惊悚。
那部纪录片在08－10年之间很火，以至于霓虹人在看到天宫一号发射画面的时候都有些懵逼：
华夏人点火的时候都这么淡定的吗？
客观来说这种做法谈不上谁对谁错，或许算是意识形态的某种差异吧，彼此看对方的举动都感觉有些魔怔……
接着很快。
在所有指令输入完毕后。
两道铅离子束迅速被相向发射而出，以接近光速的速度完成了碰撞。
考虑到那颗11.4514gev量级粒子的相关属性，这次的kek还设计了一个非常精妙的环节：
左边一束光正常发射，右边一束光延迟7.4纳秒发射。
如此一来。
碰撞点便会略微靠右。
换而言之……
在近光速的速度区间中，右边的离子束在某种程度——注意是某种程度上，可以视作与轰击粒子距离较远的靶。因此体系的总能量几乎等于就等于轰击粒子所携带的能量e0，同时这个能量可以分解成粒子相对运动的能量e以及两个粒子的质心的能量e′，即e0=e＋e′。
假定单位时间、单位面积有若干个粒子轰击靶心——靶心直接当成单个粒子。
比如期间有5个粒子轰击靶心中的单个粒子，则记：n=5mm－2s－1。
n可以称为通量，代表轰击的强度。
如果用nσ0（θ0，空集0）Δw0Δt表示就是：
经过Δt时间散射后，进入θ0，空集0方向的小立体角Δw0的粒子的个数。
接着定义σ0（θ0，空集0）为微分散射截面，具有面积量纲。
此前的小立体角已经确定了是1.99°，也就是说影响微分散射截面最优数值的变量，只剩下了Δt。
看到这里。
想必不少聪明的同学第五次明白了。
没错。
在Δt=7.4纳秒的时候，质心系散射截面和分散粒子角都同时拥有着最优解。
当然了。
这个最优解依旧是一个概率解，目前没人任何人可以精准的预测出粒子的运行轨迹。
就之前举过的赛道例子描述就是……
一万条可能存在的赛道中，kek先排除了不可能的1999条，然后又在剩余的赛道中选中了3999条，以此来保证足够的概率。
咻咻咻——
大量被加速的铅离子从束流管中通过，每个团簇的横截面积是16x16μm^2，比头发丝还细。